1915年广义相对论最初被发表之时，并没有得到稳固的实验证据支持，已知道的是它正确地解释了水星近日点的反常进动，并且在哲学层面，它令人满意地结合了艾萨克·牛顿的万有引力定律和阿尔伯特·爱因斯坦的狭义相对论。1919年，光波在引力场中的轨迹被发现似乎会弯曲，正如广义相对论所预测；但一直要等到1959年，一系列精确度实验才开始进行，从而准确地检验了许多广义相对论在弱引力场极限中的预测，并大大降低了理论于现实偏差的可能性。1974年起，拉塞尔·赫尔斯、约瑟夫·泰勒等人研究脉冲双星的物理行为，其所受到的引力比在太阳系之中要大得多。无论是太阳系中的弱引力场极限，或是脉冲星系统中更强的引力场，广义相对论的预测已有相当优良的实验证据。
这是链接：
爱因斯坦场方程（英语：Einstein field equations）是由阿尔伯特·爱因斯坦于1915年[1]在广义相对论中提出。场方程定义引力为一种几何效应，而时空的曲率则是取决于物质的能量-动量张量。[2]也就是说，如同牛顿的万有引力定律中质量作为引力的来源，亦即有质量就可以产生吸引力，但牛顿的万有引力定律将引力描述成瞬时传播的力，而爱因斯坦认为并不存在所谓的“引力”，他从谐和座标的弱场近似得出弱力场的传递速度为光速，而且场方程只要通过近似手段，如弱场、静态、空间缓变，就能推出牛顿近似。
爱因斯坦重力场方程是用来计算动量与能量所造成的时空曲率，再搭配测地线方程，就可以求出物体在重力场中的运动轨迹。这个想法与电磁学的想法是类似的：当我们知道了空间中的电荷与电流(电磁场的来源)是如何分布的，借由马克士威方程组，我们可以计算出电场与磁场，再借由劳伦兹力方程，即可求出带电粒子在电磁场中的轨迹。
仅在一些简化的假设下，例如：假设时空是球对称，此方程组才具有精确解。这些精确解常常被用来模拟许多宇宙中的重力现象，像是黑洞、宇宙加速膨胀、重力波。如著名的史瓦西解。
1915年广义相对论最初被发表之时，并没有得到稳固的实验证据支持，已知道的是它正确地解释了水星近日点的反常进动，并且在哲学层面，它令人满意地结合了艾萨克·牛顿的万有引力定律和阿尔伯特·爱因斯坦的狭义相对论。1919年，光波在引力场中的轨迹被发现似乎会弯曲，正如广义相对论所预测；但一直要等到1959年，一系列精确度实验才开始进行，从而准确地检验了许多广义相对论在弱引力场极限中的预测，并大大降低了理论于现实偏差的可能性。1974年起，拉塞尔·赫尔斯、约瑟夫·泰勒等人研究脉冲双星的物理行为，其所受到的引力比在太阳系之中要大得多。无论是太阳系中的弱引力场极限，或是脉冲星系统中更强的引力场，广义相对论的预测已有相当优良的实验证据。
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广义相对论的实验验证爱因斯坦场方程（英语：Einstein field equations）是由阿尔伯特·爱因斯坦于1915年[1]在广义相对论中提出。场方程定义引力为一种几何效应，而时空的曲率则是取决于物质的能量-动量张量。[2]也就是说，如同牛顿的万有引力定律中质量作为引力的来源，亦即有质量就可以产生吸引力，但牛顿的万有引力定律将引力描述成瞬时传播的力，而爱因斯坦认为并不存在所谓的“引力”，他从谐和座标的弱场近似得出弱力场的传递速度为光速，而且场方程只要通过近似手段，如弱场、静态、空间缓变，就能推出牛顿近似。
爱因斯坦重力场方程是用来计算动量与能量所造成的时空曲率，再搭配测地线方程，就可以求出物体在重力场中的运动轨迹。这个想法与电磁学的想法是类似的：当我们知道了空间中的电荷与电流(电磁场的来源)是如何分布的，借由马克士威方程组，我们可以计算出电场与磁场，再借由劳伦兹力方程，即可求出带电粒子在电磁场中的轨迹。
仅在一些简化的假设下，例如：假设时空是球对称，此方程组才具有精确解。这些精确解常常被用来模拟许多宇宙中的重力现象，像是黑洞、宇宙加速膨胀、重力波。如著名的史瓦西解。
这是原文链接： 爱因斯坦场方程